Låt två system S Omdömen 1och S Omdömen 2be i termisk kontakt och diffus kontakt. Genom diffus kontakt menar vi att partiklar kan strömma från S Omdömen LTO S Omdömen 2och vice versa. Vi upprätthåller en konstant TBY placera båda systemen i termisk kontakt med en stor reservoar, R . Vi såg tidigare att ett system i termisk jämvikt med en reservoar, Helmholtz fria energi F Omdömen blir ett minimum. Således för de två systemen i kontakt med R Omdömen måste vi ha att F Omdömen 1 + F Omdömen 2 måste vara minst. Förändringen i F = F 1 + F 2 som antalet partiklar varierar ges av Men Om vi behandlar S Omdömen L + S Omdömen 2as ett slutet system, vi har att N Omdömen 1 + N Så DN Omdömen 1 = - DN Omdömen 2 och kravet att dF Omdömen = 0 blir Omdömen (10,1) Review Vi definierar den kemiska potentialen hos ett system som skall (10,2) Review Då jämviktstillstånd minskar till m < sub> 1 = m 2 (10,3) Review Strängt taget, den sanna definitionen av mis när det gäller skillnaden Omdömen m = F (t, < em> V , N Omdömen) - F (t, V , N Omdömen -1) Review eftersom partiklarna är en diskret uppsättning. Men vi är vanligtvis hantera sådana stora mängder partiklar som vi har möjlighet att behandla mas en kontinuerlig funktion Omdömen Exempel:. Omdömen Den kemiska potentialen hos en ideal gas hittades från < p> F Omdömen = -tln ( Z Omdömen n) katalog med Z Omdömen n = Z ! och Z Omdömen 1 = n Omdömen q V Omdömen. Så Omdömen F Omdömen = -t [ N Omdömen ln ( n Omdömen q V Omdömen) - N ln ( N Omdömen) + N Omdömen] och därmed Omdömen (10,4) Review För att bättre förstå vad en kemisk potential är, påminna om att Helmhotz fri energi definieras att F Omdömen = U Omdömen - ts där U Omdömen är den totala energin i systemet. Om systemet utsätts för en yttre kraft, kommer detta att ge upphov till antingen en potentiell energi eller avledande arbete. I båda fallen kan Helmholtz fria energi skrivas so
2 = N Omdömen är en konstant.
1 N / N Anslutning till potentiell energi
Gibbs fria energi för Thermal fysik Föreläsning Notes